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「グリフィス 素粒子物理学」気づいた誤植集

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物理学

B!
Chuk YongによるPixabay(https://pixabay.com/)からの画像

ここでは, 「グリフィス 素粒子物理学」において気づいた誤植をまとめていきたいと思います.

出版社公式の正誤表に記載されていることを確認した場合には, 掲載していません.

グリフィス 素粒子物理学 - 丸善出版 理工・医学・人文社会科学の専門書出版社

会社説明

p.282 l.13

$f(x)$に関して, 大きな$x$と小さな$x$の極限で

\begin{align} f(x) \simeq \left\{ \begin{aligned} & x / 5 & (x \ll 1) , \\ & \ln x & (x \gg 1) \end{aligned} \right. \end{align}

を得る. これをもとに図7.11を再現しようとしても, 大抵の場合うまくいかないだろう. これは, $x$を相当大きくしないと, $\ln x$が定数項に対して十分大きくならないからである. 例えば, 明示的な定数項$- 5 / 3$を加えると, 低い$x$に対しても良い近似となる.

2022-08-16T00:33:44.445190 image/svg+xml Matplotlib v3.5.2, https://matplotlib.org/
図 $f(x)$のグラフ. 実線は数値計算の結果で, その下の破線は$\ln x$ (それは, 大きな$x$で$f(x)$を近似する)で, その上の点破線は$x/5$ (小さな$x$で$f(x)$を近似する)である. $x = 20$程度でも実線と破線が近づくように, 定数項も含めて$\ln x - 5/3$としている. (Griffiths 2019の図7.11を再現.)

p.307 l.5

  • 誤：色$c$
  • 正：色$a$

p.321 l.24

  • 誤：$\Lambda_c$
  • 正：$\Lambda c$ ($\Lambda$と$c$の積をとることで, エネルギーの次元になる)

p.326 l.10

  • 誤：Aのバージョンの式(8.92)
  • 正：Aのバージョンの式(8.93)

p.338 l.7

  • 誤：
    \begin{align} p_\pm &= \frac{(1/2) \left( m_n^2 - m_p^2 + m_e^2 \right) c^2 - m_n \sqrt{\left| \bm{p}_4 \right|^2 + m_e^2 c^2}}{m_n c - \sqrt{\left| \bm{p}_4 \right|^2 + m_e^2 c^2} \mp \left| \bm{p}_4 \right|} \end{align}
  • 正：
    \begin{align} p_\pm &= \frac{(1/2) \left( m_n^2 - m_p^2 + m_e^2 \right) c^2 - m_n c \sqrt{\left| \bm{p}_4 \right|^2 + m_e^2 c^2}}{m_n c - \sqrt{\left| \bm{p}_4 \right|^2 + m_e^2 c^2} \mp \left| \bm{p}_4 \right|} \end{align}

p.338 l.9

  • 誤：
    \begin{align} \int_{p_-}^{p_+} \left| \bm{p}_2 \right| \left( m_n^2 - m_p^2 - m_e^2 - \frac{2 m_n \left| \bm{p}_2 \right|}{c} \right) \, \mathrm{d}\left| \bm{p}_2 \right| \equiv J \end{align}
  • 正：
    \begin{align} c^4 \int_{p_-}^{p_+} \left| \bm{p}_2 \right| \left( m_n^2 - m_p^2 - m_e^2 - \frac{2 m_n \left| \bm{p}_2 \right|}{c} \right) \, \mathrm{d}\left| \bm{p}_2 \right| \equiv J \end{align}

p.371 l.3

  • 誤：3つの互いに直交する偏極ベクトル$(\epsilon_u^{(1)}, \epsilon_u^{(2)}, \epsilon_u^{(2)})$
  • 正：3つの互いに直交する偏極ベクトル$(\epsilon_u^{(1)}, \epsilon_u^{(2)}, \epsilon_u^{(3)})$

p.372 l.15

  • 誤：$m_c^2 \ll E$
  • 正：$m c^2 \ll E$

p.372 l.18

  • 誤：$\displaystyle u = \begin{pmatrix} u_a \\ \frac{c \left( \bm{p} \cdot \bm{\sigma} \right)}{E + mc^2} u_A \end{pmatrix}$
  • 正：$\displaystyle u = \begin{pmatrix} u_A \\ \frac{c \left( \bm{p} \cdot \bm{\sigma} \right)}{E + mc^2} u_A \end{pmatrix}$

p.372 l.22

  • 誤：$\Sigma \cdot \bm{\bm{p}} \left( P_\pm u \right) = \pm \left( P_\pm u \right)$
  • 正：$\bm{\Sigma} \cdot \bm{\bm{p}} \left( P_\pm u \right) = \pm \left( P_\pm u \right)$

参考文献

  1. Griffiths, David J. グリフィス 素粒子物理学. 花垣和則, 波場直之訳. 丸善出版, 2019, 471p., ISBN 978-4-621-30392-4.
  2. Griffiths, David J. Introduction to elementary particles. 2nd rev. ed., Weinheim, Wiley-VCH, 2008, 454p., (Physics textbook), ISBN 978-3-527-40601-2.

脚注

*1：$y = \tanh^{-1} z$とすると,

\begin{align} z &= \tanh y = \frac{e^y - e^{-y}}{e^y + e^{-y}} \end{align}

となる. これを$y$について解くと,

\begin{align} e^{2y} &= \frac{1 + z}{1 - z} \end{align}

となり, 両辺の対数をとって

\begin{align} y &= \frac{1}{2} \ln \frac{1 + z}{1 - z} \end{align}

を得る.